第
2
0
5
3
章

“
将
驱
动
效
率
从
0
.
5
a
/
w
跃
升
至
0
.
7
a
/
w
。
”

曹
启
东
眉
头
一
挑
。

“
提
升
这
么
大
？
！
”

别
看
只
是
提
升
了
0
.
2
a
/
w
，
想
要
达
到
这
个
成
绩
可
不
容
易
。

更
何
况
，
放
眼
全
球
，
驱
动
效
率
能
稳
定
在
0
.
5
a
/
w
的
研
究
机
构
，
几
乎
没
有
。

大
部
分
都
是
偶
尔
碰
巧
可
以
达
到
，
但
下
一
次
这
个
数
值
就
又
会
减
弱
。

李
阳
带
着
曹
启
东
来
到
电
脑
前
，
调
取
出
部
分
数
据
。

“
曹
教
授
你
看
，
8
0
k
e
v
低
能
束
在
等
离
子
体
边
缘
的
电
荷
交
换
截
面
达
1
.
2
x
1
0
?
1
?
m
2
，
可
高
效
电
离
并
传
递
动
量
，
弥
补
传
统
高
能
束
在
边
缘
的
能
量
损
失
。
”

“
1
2
0
k
e
v
高
能
束
则
穿
透
至
芯
部
，
其
轨
道
半
径
与
等
离
子
体
大
半
径
匹
配
，
避
免
快
离
子
被
磁
场
镜
反
射
回
边
缘
。
”

“
经
过
计
算
发
现
，
两
束
流
的
能
量
比
经
蒙
特
卡
洛
模
拟
优
化
，
恰
好
覆
盖
等
离
子
体
从
边
缘
到
芯
部
的
密
度
梯
度
区
间
。
”

“
那
李
工
是
如
何
精
准
控
制
相
位
耦
合
的
呢
？
”

曹
启
东
很
快
就
进
入
了
李
阳
的
思
路
当
中
，
犀
利
的
询
问
。

李
阳
回
答
。

“
两
束
流
注
入
方
向
呈
现
6
0
°
夹
角
，
通
过
束
线
光
学
系
统
精
准
控
制
相
位
差
锁
定
在
π
/
4
。
”

“
此
时
，
低
能
束
产
生
的
慢
电
子
流
与
高
能
束
激
发
的
快
电
子
流
在
径
向
形
成
‘
螺
旋
状
栋
梁
通
道
’

，
使
电
子
定
向
运
动
的
协
同
因
子
，
即
两
束
流
联
合
驱
动
电
流
与
单
独
驱
动
电
流
之
和
的
比
值
达
到
了
1
.
4
。

”

“
多
少
，
1
.
4
？
！
”

曹
启
东
一
脸
骇
然
。

以
往
他
们
做
实
验
的
时
候
，
电
子
定
向
运
动
的
协
同
因
子
能
达
到
1
，
都
算
非
常
优
秀
了
。

李
阳
竟
然
能
做
到
1
.
4
。

不
愧
是
他
！

李
阳
点
点
头
。

“
这
种
耦
合
效
应
源
于
快
离
子
在
磁
场
中
的
旋
进
共
振
，
低
能
离
子
的
回
旋
频
率
与
高
能
离
子
的
b
o
u
n
c
e
频
率
，
形
成
4
：
1
超
谐
波
共
振
，
大
幅
提
升
动
量
传
递
效
率
。
”

“
曹
教
授
，
你
看
这
里
。
”

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