第
2
0
5
9
章

“
.
.
.
.
.
.
”

他
们
算
是
看
明
白
了
，
李
阳
就
是
偷
懒
，
懒
得
取
新
名
字
，
才
套
用
说
这
是
传
统
的
方
案
。

听
了
他
前
两
个
方
案
，
真
要
说
的
话
，
李
阳
的
方
案
完
全
算
是
新
的
技
术
了
。

李
阳
失
笑
，
不
再
这
个
问
题
多
言
，
话
锋
一
转
，
重
新
回
到
自
举
电
流
这
第
三
个
方
法
上
。

“
我
们
还
是
继
续
聊
聊
自
举
电
流
这
个
方
案
吧
，
我
觉
得
这
个
方
案
，
还
是
挺
有
趣
的
。
”

曹
启
东
等
人
的
注
意
力
很
快
拉
回
来
，
翘
首
以
盼
，
一
个
比
一
个
认
真
。

“
要
想
知
道
自
举
电
流
技
术
的
细
节
，
首
先
我
们
得
知
道
，
自
发
形
成
的
机
制
。
”

众
人
点
头
，
十
分
赞
同
李
阳
说
的
这
个
点
。

沈
志
诚
开
口
说
道
。

“
自
发
形
成
的
机
制
，
是
在
强
磁
场
和
陡
峭
温
度
梯
度
下
，
等
离
子
体
中
的
高
能
电
子
因
梯
度
漂
移
和
曲
率
漂
移
产
生
定
向
运
动
，
形
成
无
需
外
部
能
量
输
入
的
自
举
电
流
。
”

“
其
份
额
与
压
强
梯
度
和
安
全
因
子
q
剖
面
直
接
相
关
，
满
足
?
i
b
s
?
∝
∫
n
e
?
t
e
?
d
r
d
?
（
q
1
?
）
d
r
?
。
”

“
李
工
，
我
这
个
理
解
，
没
有
错
吧
？
”

李
阳
点
头
。

“
沈
教
授
没
有
说
错
，
正
是
如
此
。
”

“
自
举
电
流
，
说
白
了
就
是
等
离
子
体
的
自
我
发
电
。
”

“
因
为
它
是
自
我
发
电
，
很
容
易
就
出
现
自
举
电
流
雪
崩
效
应
。
”

“
雪
崩
效
应
？
”

曹
启
东
等
人
你
看
看
我
，
我
看
看
你
，
大
眼
瞪
小
眼
，
都
十
分
疑
惑
。

“
李
工
，
这
雪
崩
效
应
，
又
有
什
么
说
法
？
”

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